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힘이 0인 점은 즉시 체크해야 한다.
4.토크 측정시 헬름홀츠 코일 전류와 각의 기능으로 매우 작은 토크가 발생한다.
따라서 3번 감은 코일만을 사용할 것과 일시 코일 전류를 증가 시켜야 한다.
5.각도는 15도 간격으로 설정 한다.
◎ 참고문헌 :
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전류 천칭이 가리키는 눈금이 올라가는 단위는 한번 전류를 올릴 때마다 1mm 정도였는데, 오히려 1mm보다 천칭의 눈금이 움직이는 정도가 훨씬 심했다.(이것은 전류 공급기의 전류가 불안정하게 공급되었기 때문이기도 하다.) 따라서 위에 기재
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돌림힘 τ= = 에서 과 가 이루는 각이 90°이므로
τ = = =
가 된다. (∵ 여기서 이론적 돌림힘을 다음과 같이 구할 수 있는 것은 먼저 전류천칭의 구리 회로에서 전류 천칭의 중심 축으로부터 구리 막(도선)까지의 길이 성분은 자기장과 방향이 같
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자기력선은 가장자리에서는 만큼 떨어져 있다. 7-1 자기장과 로렌츠의 힘
7-2 비오-싸바르의 법칙
7-3 암페어의 법칙
7-4 자기 쌍극자에 작용하는 힘과 돌림힘
7-5 자기 벡터 퍼텐셜
7-6 자기 퍼텐셜의 전개와 자기쌍극자 모우멘트
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sqrt2`r_0`
만큼 떨어져 있다. 7-1 자기장과 로렌츠의 힘
7-2 비오-싸바르의 법칙
7-3 암페어의 법칙
7-4 자기 쌍극자에 작용하는 힘과 돌림힘
7-5 자기 벡터 퍼텐셜
7-6 자기 퍼텐셜의 전개와 자기쌍극자 모우멘트
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전류 크기와 가리키개의 변위 관계 그래프
기울기 △y/I = 0.0022 m/A
결론 및 고찰
일단 균일한 자기마당 안에 있는, 전류가 흐르는 닫혀진 도선이 자기 돌림힘을 받는 것을 확인할 수 있었다. 자기 돌림힘을 받아 전류천칭이 위쪽으로 움직였는
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는
가 된다. 이를 볼때 중심에서의 자기장 밀도는 넓은 영역에 걸쳐 균일한 특성을 지니고 있다.(Z축 부근)
※전류천칭
자기마당 내에서 전류가 흐르는 도선이 받는 자기 돌림힘과 중력에 의한 돌림힘이 상쇄되는 평성 조건을 이용한 것이다.
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도선 C에대해서 흐르는 전류I에 대한 자기모멘트는
인데 실험 결과에서 전류에 대한 토크가 비례했음을 눈으로 확인할 수 있었다.
2. B의 자속 밀도를 가진 a의 자기장이 돌림힘 T를 자기 모멘트에 사용하면,
이고, (n:원형 도선의 감은 수, d:원
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전류공급모드)를 통해서 실험에서 전압을 1V씩 증가하였지만 손으로 돌려서 맞추는 것이라서 정확하지 않았다. 또한, 측정하는 기기 자체가 자기장에 영향을 주기 때문에 오차가 생겼을 것이라 생각한다. 그리고 걸어준 전압에 대해 스코프상
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를 변화시키며 전류와 자기돌림힘의 관계를 측정하는 첫 번째 실험에서 전류와 자기돌림힘은 거의 비례하는 것으로 나타났다. 이것은 자기돌림힘을 구하는 식 τm = (1/4)μoIabisolenoidn(l/2){r2+(l/2)2}-1/2sinφ에서 전류이외의 변수인 sinφ가 미세한 차
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