기초실험예비-인덕터 및 RL 회로

목차

1. 실험일자

2. 실험제목

3. 실험목적

4. 실험준비물

5. 실험절차

6. 기본지식 및 관련이론
　▲ 인덕턴스
　▲ R-L 직렬회로

본문내용

반복한다.
▲ 정현파
▲ 구형파
▲ 삼각파
4. Digital multineter를 이용하여 인덕터의 DC 저항값을 측정한다.
측 정 치
1
2
3
4
5
평 균
DC저항값
6. 기본지식 및 관련이론
▲ 인덕턴스
도선에 전류가 흐르면 그 주위에 자장이 생기는 것을 실험적으로 알 수 있다. 자장의 모양은 소위 자력선을 그림으로써 일목요연하게 알 수 있으며, 실험적으로 밝혀진 전류의 방향과 자력선의 방향의 관계는 우선회나사의 법칙에 의하여 쉽게 기억할 수 있다. 어떤 단면을 통하는 자력선을 한 묶음으로 생각하여 이것을 자속이라 부르며 보통 0로써 표시한다. 자속의 MKS단위는 웨버이다. 전류에 의하여 생기는 자장의 자력선 또는 자속은 반드시 폐회로를 이루며 또 전류와 쇄교한다. 자속이 전류와 쇄교하는 수를 자속쇄교수라 하고 보통 λ로 표시하며, 그 단위는 웨버-턴이다. 도선을 여러번 감은 코일에서 만일 자속의 전부가 코일과 쇄교하면 총자속쇄교수는 코일의 권수 n과 자속 0와의 곱과 같다. 즉,
페러데이의 법칙에 의하면 한 회로에서 자속쇄교수가 변하면 그 시간적 변화율에 비례하는 기전력이 회로에 유기된다. 즉,
이 기전력을 유기기전력 또는 유기전압이라고 한다.
한 회로의 전류와 이로 인하여 생기는 자속쇄교수가 직선적으로 변할 때,
라 쓸수 있다. 여기서 L은 직선의 기울기이고, 회로의 자기인덕턴스 또는 단순히 인덕턴스라고 한다.
인덕턴스의 MKS단위는 헨리(Heney)이다. 윗 식에 의하면 1헨리는 1암페어의 전류에 의하여 생기는 자속쇄교수가 1웨버-턴 일때의 인덕턴스이다.
이것은 자속쇄교수가 전류에 비례하는 회로소자에서의 단자전압과 전류와의 관계이며, 단자전압이 전류의 시간적 변화율에 비례함을 알 수 있다. 이 비례계수가 곧 인덕턴스이다. 윗 식에 의하면 1헨리는 매초 1 암페어의 率로 전류가 변화할 때에 생기는 유기전압이 1볼트가 되는 경우의 인덕턴스라고도 할수 있다. L을 흐르는 전류가 시간적으로 불변일때는 L양단은 단락(short)상태가 된다. 전기적 성질이 주로 인덕턴스인 구체적 실물을 유도기라고 하며 속칭으로는 코일이라고 한다. 인덕턴스는 회로의 기하학적 형태 및 주위 매질의 자기적 성질에 의해서만 결정되며, 전류에는 관계없는 상수이다. 유기전압의 극성은 “유기전압은 자속의 변화에 반항하는 방향으로 생긴다.”는 렌츠의 법칙에 따른다.
유도기는 주파수가 높은 전류는 L을 통하여 흐르기 어려우므로 유도기는 여러 가지 주파수의 신호전압이 인가되는 회로에서 고주파의 신호전류가 흐르는 것을 억제하는 데 사용할 수 있다
▲ R-L 직렬회로
직렬회로에서는 전류가 공통이므로 전류 i를
와 같이 가정하고, 이 전류에 의한 단자전압을 구해보면, 전류 i의 방향으로 생기는 각소자에서의 전압강하를 Vr, Vl 이라고 하고 전체의 전압강하를 v라 하면 KVL에 의하여
여기서 Vr, Vl과 i와의 관계는
이것들을 에 대입하면
와 같이 표시할 수 있다.
참고문헌
신회로이론 : 박송배 저 : 문운당
일반전자공학실험 : 김태중 저 : 상학당

키워드

인덕터,   rl회로,   전자공학